Контрольная работа по КСЕ (конспект)

Категория реферата: Рефераты по естествознанию
Теги реферата: курсовик, игра реферат
Добавил(а) на сайт: Фотиния.

Глава 4. Элементы теории поля. Электромагнитные волны.

Уравнение Максвелла

В отсутствие диэлектриков и магнетиков уравнения Максвелла имеют вид:

Первые два уравнения Максвелла- это теорема Гаусса для электрических полей.
Третье- закон электромагнитной индукции Фарадея и четвертое – закон Ампера, обобщенный Максвеллом.
1) Поток вектора напряженности электрического поля через произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых этой поверхностью ( - электрическая постоянная).
2) Поток вектора магнитной индукции сквозь произвольную замкнутую поверхность S равен нулю.
Это уравнение является следствием того, что свободных магнитных зарядов в природе не существует.
3) Циркуляция вектора напряженности электрического поля по произвольному замкнутому контуру равна скорости изменения магнитного потока, взятого с обратным знаком сквозь поверхность, ограниченную этим контуром.
4) Циркуляция вектора магнитной индукции по замкнутому контуру равна полному току ( ), пронизывающему поверхность
, ограниченную этим контуром.

Уравнения Максвелла имеют следующий смысл:
1. обобщенный закон Кулона, связывающий электрическое поле с его источниками, электрическими зарядами.
2. Математическое выражение факта отсутствия изолированных магнитных зарядов: силовые линии магнитного поля замкнуты.
3. Изменения магнитного поля порождает электрическое.
4. Магнитное поле создается электрическим током или изменяющимся электрическим полем.
Уравнения Максвелла выражают основные законы электромагнетизма и являются такими же необходимыми, как и законы Ньютона.

Глава 5. Пространство, время и материя в контексте культуры.

Преобразования Галилея и Лоренца.

Рассмотрим математические соотношения: связывающие величины в одной инерциальной системе отсчета с эквивалентными величинами в другой инерциальной системе отсчета.

Пусть в начальный момент времени системы отсчета S и S’ совпадают и система
S’ движется вправо равномерно и прямолинейно (v= const). Рассмотрим, что происходит в точке Р. Т.к. системы отсчета первоначально совпадают, то через промежуток времени t’ система отсчета S’ сдвинется на расстояние vt'.
Следовательно, в момент t’ получим x=x’+vt’; y=y’, z=z’. Наконец, т.к. время в физике Галилея является абсолютным, показания часов в обеих системах отсчета совпадают: t=t’.
В итоге получаются формулы преобразования Галилея: x=x’+vt’, y=y’, z=z’, t=t’. (*)
Теперь пусть точка Р движется со скоростью u и имеет компоненты в системе
S’: U’x, U’y, U’z, а в системе S: Ux, Uy, Uz по определению U’x=dx’/dt’;
U’y= dy’/dt’; U’z=dz’/dt’ .
Их связь с компонентами скорости в системе S можно найти , продифференцировав соотношения (*). Для Ux получим
Ux=dx/dt=d(x’+vt’)/dt’=Ux’+v; для других компонентов скорости Uy=U’y;
Uz=Uz’. Мы получили галилеевы формулы преобразования скоростей, кот. справедливы только при скоростях , значительно меньших скорости света С.

Преобразования Лоренца.
Они были предложены для объяснения отрицательного результата эксперимента
Майкельсона - Морли и для придания одинакового вида уравнениям Максвелла во всех инерциальных системах отсчета.

Эйнштейн предположил , что все физические законы не должны меняться от преобразований Лоренца. Для того , чтобы наступила гармония между уравнениями Ньютона и Максвелла нужно, чтобы масса (m) в уравнении Ньютона определялась соотношением

, где - масса покоя, v-скорость движения тела, с - скорость света.
Формула преобразования скорости имеет вид:

Из последней формулы следует, что при скоростях , малых по сравнению со скоростью света, это соотношение переходит в классическую формулу сложения скоростей.

Глава 6. Оптика.

Поляризация света при отражении. Закон Брюстера.

Получить поляризованный свет можно путем отражения.
Когда свет падает на неметаллическую поверхность под любым углом, кроме прямого , отраженный луч оказывается частично плоскополяризованным.
Направим на отражающую поверхность ХХ естественный луч SO. На пути отраженного луча ОК поставим поляроид D, пройдя через кот., луч будет освещать экран К.

При повороте поляроида интенсивность освещения экрана станет изменяться.
Это значит, что отраженный луч был частично поляризован. Степень поляризации луча зависит от его угла падения. При изменении луча от 0 до 90 градусов степень поляризации луча сначала возрастет, в некоторой точке достигнет максимума- став вполне поляризованным, а потом начнет убывать.
Угол падения, при котором отраженный луч становится поляризованным, называется углом полной поляризации, а его тангенс равен показателю преломления отражающей среды, т.е.

Оказалось, что отраженный луч всегда поляризуется в плоскости падения, т.е. колебания вектора Е происходят в плоскости перпендикулярной плоскости падения.
Преломленный луч достигает максимального уровня поляризации при угле падения луча , для этого этот луч надо пропустить через стопу пластинок
(Столентова). Преломленный луч поляризуется в плоскости перпендикулярной плоскости падения.

Глава 7. Возникновение и сущность квантовой теории.

Фотоны и рождение пар.

Фотон- частица, кот. двигается со скоростью света. Масса любой частицы равна

Т.к. у фотона v=c, то знаменатель равен нулю. Значит либо масса покоя фотона ( ) равна нулю, либо его энергия бесконечна.
Импульс фотона можно вычислить по формуле: p=E/c. Т.к. E=vh, импульс фотона связан с его длинной волны соотношением p=hv/c=h/л.

Фотон обладает энергией, кот. может превращаться в массу (энергию покоя).
Это чаще всего происходит при рождении позитрона и электрона. Позитрон имеет ту же массу, что и электрон, но у него противоположный знак заряда.
Такой процесс называется рождением электрон-позитронной пары и сопровождается исчезновением фотона.

Глава 8. Ядерная физика.

Деление ядер.

Поделитесь этой записью или добавьте в закладки