Процессы интермитенсии в ядерных реакциях с большим поперечным импульсом
Категория реферата: Рефераты по физике
Теги реферата: скачать курсовую работу на тему, определение реферат
Добавил(а) на сайт: Самошин.
1 2 3 | Следующая страница реферата
ПРОЦЕССЫ ИНТЕРМИТЕНСИИ В ЯДЕРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ С БОЛЬШИМ PT
ВВЕДЕНИЕ
Современная физика рассматривает два типа придельных процессов : Гаусовские и не-Гауссовские. Соответственно, мы делим исследуемые проблемы на две ветви. Первый класс включает слабо флуктуирующие процессы. Во втором случае рассматриваются сильно флуктуирующие. Такой подход чрезвычайно полезный и обеспечивает большие возможности для точных решений. Это позволяет получать оптимальные математические модели и решать проблемы количественных исследований, как для слабо флуктуирующих монофазных так и для сильно флуктуирующих многофазных систем. Этого достаточно для физического процесса и математической модели, которая может быть получена на его основании.
Последние годы засвидетельствовали достаточно высокую активность в
исследовании сильно флуктуирующих не-Гаусовских процессов, как в
теоретическом так и в практическом аспектах. Основная особенность подобных
реальных объектов - масштабная инвариантность в все уменьшающихся доменах. Поэтому, первая надежда -что масштабная инвариантность или
самоподобность могли бы открыть новые направления, в конечном счете ведущие
к более глубокому проникновению в свойства изучаемых событий. Имеются два
пути изучения сильно флуктуирующих динамических систем. Первый включает
анализ поведения решения для набора дифференциально-разностных уравнений.
Второй подход состоит в том, чтобы изучить экспериментальное или
теоретическое поведение сильно флуктуирующих динамических переменных (или, возможно, некоторая функция ряда динамических переменных) все время
уменьшающихся элементов фазового пространства. В этой работе используется
второй путь.
Теория факториальных моментов
[pic]
Пусть у нас имеется N событий в которых исследуемая величина (() сильно флуктуирует (Рис.1). Этот процесс может быть описан путем деления соответствующего интервала ( на M (для определенности) интервалов величиной
(=(/M (1)
Пусть p1 ...pM вероятность нахождения частицы в соответствующем интервале. Флуктуация ( описывается вероятностным распределением:
P (p1 ... PM) dp1 ... dpM (2)
Распределение (2) - сложное многомерное распределение, которое трудно
изучать непосредственно. Эта проблема может быть решена путем изучения
нормированных моментов этого распределения, определенных как:
[pic]
Где последняя часть уравнения - нормирующий член.
Распределение P (p1 ... PM) в (2) - теоретическое. Оно не может быть
получено из непосредственных измерений. На эксперименте мы имеем дело с
распределением величин n1 ... nM
[pic] (4)
Где Q(n1 ... nM) измеряемое распределение и П статистический шум
(определяемый с помощью распределения Пуассона) который ”размазывает” P (p1
...pM) (теоретическое распределение), особенно для малого числа измерений.
“Динамическая” - в противоположность “статистической” - интерпретация
флуктуации получила свое применение в методе факториальных моментов, в
котором нормированные факториальные моменты теоретического распределения
приравниваются к величинам нормированных факториавльных моментов
экспериментального распределения .Этот метод предложили A. Bialas и R.
Peschansky.
[pic]
Где [pic]
[pic]
(6)
В формуле (6) факториальный момент, показатель q показывает
свойства корреляции порядка q для данного распределения.
На эксперименте распределение изучается для последовательности доменов
фазового пространства ( путем последовательного деления первоначального
интервала ( на М равных частей.
(=(/M
Для достижения статистической точности факториальных моментов Fq’ые индивидуальных ячеек определенные в формуле (6) , усреднены по событиям и по М. ячейкам (“ вертикальный анализ ”). Вертикально (по событиям) усредненные моменты могут быть определены как двойное среднее число:
[pic] (7)
Где nm (m=1,...,M)- множественность того ,бина и
[pic] средняя множественность в бине m.
В этой работе мы использовали модифицированный метод вертикального
усреднения в котором моменты усреднены по начальным точкам расположения
начальной области (.
[pic] (8)
где Nstep число малых ( step/( 10 TeV показывает что 7 из них совершенно
отличаются от остальных. Поперечные импульсы большинства ( - квантов в этих
7 взаимодействиях были в несколько раз выше чем обычный средний поперечный
импульс вторичных ( - квантов, т.е., ~ 0.2 GeV/c.
Интегральное распределение поперечных импульсов всех вторичных ( - квантов
дано на рис.2. Как видно из рисунка это распределение ясно состоит из двух
экспонент:
N(( >PT( ) = A1 exp( PT(/P01 ) + A2 exp( PT( /P02 )
(4)
Для первой ветви ( обычные взаимодействия ) P01 > ~ 0.2 GeV/c. ; для
второй ветви, напротив, P02 > 0,8 ГэВ/c. В этих 7 “особых”
взаимодействиях большинство надпороговых ( - квантов имеют поперечный
импульс PT( ( 0.5 GeV/c. Поэтому, “особые” взаимодействия отличаются от
обычных не тем, что имеют один или два ( - кванта с очень большими PT(
(что, в принципе также может вести к большим ), но имеют подавляющее
большинство ( - квантов со сравнительно большими значениями PT.
Рис.2 также показывает, что отличие в характеристиках между этими двумя
ветвями так велико, что его невозможно объяснить ошибками в оценке энергии
E( или потерей подпороговых ( квантов, или статистическими флуктуациями.
Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: гражданское право реферат, диплом купить.
1 2 3 | Следующая страница реферата