Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4 | Следующая страница реферата

Индукция магн. поля-введ. для характ. магн. поля; Модуль вектора магн. инд. равен отнош. макс. момента сил, действ на рамку с током, к произв. силытока в рамке на ее площ: B=Mmax/IS; Модуль вект. магн. инд. равен отнош. модуля силы, действ. на ток со стор. магн. поля к произв. силы тока на длину пров.: B=|F|/Il. Вектор магн. индукции напр. в сторону движ. рукоятки буравчика, если он движ. по напр. тока. B=[Тл]

Сила, действ. на проводник с током дл. l в магн. поле I, выч. по закону Ампера: FA=BIlsina(a-угол между напр. тока и B) B опред. по правилу левой руки.

Действие магн. поля на движ. заряд-движ. в магн. поле заряд отклон. от прямолин. движ. Сила,  кот. действ. на движ. заряд, наз. силой Лоренца:FЛ=|q|VBsina, где a-угол между вект. B и V.

Магн. св-ва в-ва: Тела, помещ. в магн. поле, намагнич. В рез. магн поле в в-ве отлич. от магн. поля в вакууме. Для однор. поля имеют место соотн. B=mBвн, где m-магн. прониц. в-ва, Ввн-магн. инд. внеш. поля.

Магн. прониц. среды-отнош. индукции магн. поля в однор. среде к индукции магн. поля в вакууме: m=B/B0

Гипотеза Ампера: когда в-во заполняет пространство вокруг пров. с током, то магн. поле создается не только этим током, но и движением заряж. частиц внутри атомов и молекул в-ва-молек. токами. Эта гипотеза утв, что магн. взаим. во всех случаях явл. взаим. токов. Она подтвержд. множ. экспер.

Ферромагнетики обладают сильными магн. св-вами. В этих в-вах магн. прониц. зависит от индукции внешн. поля, при этом способн. намагнич. падает с ув. темп. и при ее опред. знач (темп. Кюри) исчезает вовсе. При выкл. внешнем поле ферр. остается намагнич.

Магн. поток, или поток магн. индукции, наз. произвед. модуля вектора магн. индукции на площадь площадки, кот. он пересек., и на cos угла между нормалью к площадке и вект. магн инд. Ф=BScosa Ф=[Вб]

Закон электромагн. индукции-ЭДС индукции в замк. контуре равна скорости изм. магн. потока, взятой с обр. знаком: e=-dФ/dt

Правило Ленца-возн. в индукц. контуре ток напр. таким образом, что его магн. поле преп. измен. магн. поля, которым вызван индукц. ток.

Явл. самоиндукции-при измен. тока, тек. по проводнику, меняется и его магн. поле, поэтому из-за явл. электромагн. индукции в проводнике возн. ток, преп. измен. тока в проводнике.

Индуктивность-магн. поток, прониз. замк.контур, по кот. течет эл. ток, пропорц. силе тока Ф=LI. Коэф. пропорц. L наз. индуктивностью. Индуктивность контура зависит искл. от его формы и размера. e=-dФ/dt=-L(dI/dt)

Энергия магн. поля: Wм=LI2/2=mB2/2

Гармонич. колебания-это колебат. процесс, при кот. периодич. измен. физ. величин, характ. состояние системы в завис. от времени, происходит по закону cos или sin.

Ур-е гармонич. колеб. имеет вид: x(t)=xmsin(wt+j0), где xm-амплитуда колеб., (wt+j0)-текущая фаза колеб., j0-нач. фаза колебаний, w=2pn-циклич. частота

Амплитуда-модуль макс. отклонения физ. величины от ее ср. значения.

Период Т-время одного полного колебания.

Частота n-число колеб. в ед. времени (Гц). n=n/t, n-число колеб. за время t; T=t/n=1/n=2p/w

Своб. колеб. наз. колебания, возникающие в мех. системе при одиночном отклонении ее  от положения равновесия, имеющие собств. частоту j0 , задав. только параметрами сист, и затухающие со временем из-за трения.

Колеб. груза на пружине: тело массы m также может совершать гармонич. колебания под действ. силы упругости пружины  коэф. жесткости k: T=2p*Öm/k

Математ. маятником наз. колеблющаяся в гравитац. поле Земли мат. точка, подвеш. на невесомой и нераст. нити длиной l; T=2p*Öl/g

Превр. энергии при гармонич. колеб.-Eполн=mw2A2/2

Вынужденные колебания-это незатухающие колебания, вызв. действием внешней периодич. силы. В случае, когда частота вынужд. силы совпадает с собств. частотой колебат системы, происходит резкое возр. амплитуды вынужд. колеб., и это явл. наз. резонансом.

Автоколебаниями наз. незатух. колебания в системе, поддерж. внутр. источниками энергии при отсутствии воздействия внешн. перемен. силы. В отличие от вынужд. колебаний, частоты и ампл. автоколеб. опред. св-вами самой колебат системы. От свободн. колебаний автоколеб. отлич. незавич. амплитуды от времени.

Распр. мех. волн в упругих средах: при распр. волны от какого–либо источника в сплошн. среде она послеп. захватывает все бОльшие и Большие области простр. При этом энергия, которую несут с собо волны от источно., с теч. времени распр. во все большей области простр., поэтому Е, перенос. через ед. поверхности за одну сек., уменьш. по мере удаления от источника -> уменьш. и амплитуда колеб.

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: сочинение 6 класс, реферати українською.



Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4 | Следующая страница реферата

Поделитесь этой записью или добавьте в закладки