Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7 | Следующая страница реферата

Теперь о самом главном – о применении закона сохранения результирующего импульса к многочастичным (термодинамическим) системам. Когда я рассматриваю механизм релаксации термодинамических систем через рассеяние направленной кинетической энергии, переносимой результирующим импульсом, то для замкнутой системы неукоснительно соблюдаю закон сохранения результирующего импульса. Если выше я пишу: “Каким образом кинетическая энергия направленного движения с переходит в кинетическую энергию хаотически движущихся частиц с как вектор”, то это относится не к утверждению, а к постановке задачи. Это утверждение давным давно сделал Клаузиус, когда сформулировал второй закон в форме, что направленный процесс в замкнутой термодинамической системе неизбежно приходит в равновесное состояние. Ведь если процесс направленный, то это кооперативное (совместное) движение многих частиц, а значит имеется результирующий импульс, который должен в замкнутой системе оставаться постоянным как вектор что бы не происходило. Но если система придет в равновесное состояние, т.е. реализуется Максвеловское распределение по скоростям, то легко показывается что в системе Вот это и породило сомнение, появилась необходимость согласовать эти противоречащие друг другу фундаментальные опытные факты. Причём предпочтение отдано закону сохранения результирующего импульса как более фундаментальному закону на том основании что закон сохранения результирующего импульса сформулирован для любых замкнутых систем, а 2-й закон сформулирован только для многочастичных термодинамических замкнутых систем. Однако применяя закон сохранения импульса к диссипативным системам необходимо учитывать одну тонкость, которая и позволяет снять ранее отмеченное противоречие и примирить 2-й закон и закон сохранения результирующего импульса. Эта тонкость является важным свойством диссипативных (термодинамических) систем. Под скоростью центра масс результирующего импульса (см. формулу (1)) нужно понимать не скорость центра масс всей замкнутой системы, которой передан импульс, а скорость центра масс частиц вовлечённых в результате не центрального соударения в перенос первоначального импульса (который относился к первоначальному шару). Это открытая система, активно взаимодействующая с остальной несоизмеримо большей частью всей замкнутой системы и вовлекающая в первоначальный импульс всё большее число молекул через не центральное соударение. Учитывая число частиц реальных термодинамических систем (достаточно вспомнить порядок числа Лошмидта), понятно что в доли времени и на минимальных расстояниях первоначальная масса частиц из которых складывался импульс возрастает в миллиарды и миллиарды раз. Хотя будет составлять малую часть всей замкнутой системы. И далее я показываю, рассматривая механизм релаксации, что кооперативная кинетическая энергия связанная с этим импульсом убывает обратно пропорционально росту массы. Кооперативная энергия разносится взаимно уравновешенными импульсами (см. рис.-1) и направленная кооперативная кинетическая энергия переходит в тепловую форму с . Хотя первоначальный импульс остался постоянным по величине и направлению как вектор ( сложившись из огромного числа микро импульсов вовлеченных частиц), он вырождается как носитель кооперативной энергии, которая перешла к нуль вектору, складывающемуся из пар взаимно уравновешенных импульсов. Даже если будут сталкиваться одновременно три и более частиц (вероятность чего пренебрежимо мала), то и тогда импульсы, разносящие кооперативную энергию перпендикулярно первоначальному импульсу, в сумме должны дать нуль вектор. Иначе будет нарушен закон сохранения результирующего импульса. Так как скорость центра масс открытой системы стремится к нулю (), то я и утверждаю, что с продолжающимся лавинообразным нарастанием массы открытой системы с некоторого момента следующий миллиметр пути импульс не преодолеет никогда, а это значит что перенос кооперативной энергии прекратится. Оставаясь постоянным по величине и направлению как вектор, импульса не стало как энергетического носителя кооперативной энергии. Вот что я понимаю под вырождением результирующего импульса. Он остался постоянным по величине и направлению, но без энергии. Вся его первоначальная энергия перешла к нуль вектору хаоса. Именно это я имею в виду когда пишу . И если ещё учесть что кооперативная энергия не только уменьшается обратно пропорционально суммарной массе вовлеченных в первоначальный импульс частиц, но в процессе развития экспоненциально расширяется и площадь проходного сечения потока кооперативной энергии, то плотность потока энергии (вектор Умова-Пойтинга) убывает ещё быстрее и польза от этой кооперативной энергии с точки зрения совершения полезной работы против сил убывает быстрее убыли её величины. Это и есть механизм релаксации через диссипацию кооперативной энергии, через вырождение результирующего импульса при не центральном соударении.

Теперь рассмотрим другой пример рассеяния направленной кинетической энергии, исключающий соударение шаров (молекул) между собой. Пусть имеем адиабатную полость с отверстием. В отверстие полости влетает n шаров, причем скорости шаров строго параллельны (молекулярный пучок). После того как шары влетают в полость, отверстие за ними закрывается. Рассмотрим как будут развиваться события в этой замкнутой системе. Эта задача решается в теории бильярдов Синая. В начале результирующий импульс равен скалярной сумме всех импульсов шаров, т.к. импульсы шаров параллельны и вся кинетическая энергия переносима результирующим импульсом, находится в кооперативной форме. В следствие того что шары не зависимы друг от друга, то после соударения со стенкой они разлетаются в различных направлениях в зависимости от углов соударения каждого шара со стенкой, а так как стенка имеет кривизну, то углы различны. Строго говоря и здесь нужно вести речь не о кривизне, а о нецентральном соударении по причине корпускулярного строения стенки. Налетающая частица сталкивается со стенкой представляющей для этой частицы потенциальный барьер из суперпозиции силовых полей частиц стенки. Соударение происходит с какой-то отдельной частицей стенки по законам не центрального соударения как и в случае газа. Только частицу в стенке нужно принимать практически бесконечно большой массы, из-за её жестких связей с огромной совокупностью частиц стенки, с которыми она выступает как единое целое. После отражения от стенки результирующий импульс шаров уменьшается, т.к. скорости шаров уже не параллельны. И кинетическая энергия, переносимая результирующим импульсом, соответственно уменьшается. То есть и здесь вырождение импульса, диссипация кооперативной энергии вызывается не центральным соударением и большой массой. И если шаров в пучке много, то после серии столкновений со стенками результирующий импульс будет стремиться к нулю. Здесь стенка изменяет геометрию каждого отдельного импульса, в результате уменьшается результирующий и уменьшается кинетическая энергия общего переноса. Этим и определяется рассеяние кооперативной энергии в ситуации рассматриваемой в теории бильярдов Синая.

Всесилие механизма релаксации, приводящего систему к равновесию, заключается в том, что материя имеет корпускулярное строение, т.е. частицы имеют конечные размеры, а значит соударение нецентральное. Частиц же великое множество и затухание происходит очень быстро. Механизм диссипации направленной энергии через вырождение результирующего импульса имеет универсальный характер не зависимо от среды (газ, жидкость, твердое тело или их совокупность). Именно благодаря этому простому, но всесильному механизму обратимые законы механики в приложении к многомолекулярным системам, вырождаются в необратимые законы статистики. Ведь для обращения процесса релаксации назад необходимо, чтобы в один и тот же момент все частицы системы, вовлеченные так или иначе в процесс релаксации, да и не только они, столкнулись по закону центрального абсолютно-упругого удара с каким-то препятствием, чтобы отлететь с той же скоростью в строго обратном направлении. Это невозможно в принципе. Во - первых в реальности не возможен абсолютно-упругий удар. Во - вторых как в многомолекулярной системе вообще организовать внедрение этих очень массивных, теоретически с бесконечной массой, препятствий? Причём бесконечные массы перед каждой из частиц нужно внедрить мгновенно, в один момент времени, и при этом обеспечить строго центральное соударение, чтобы все частицы одновременно повернуть назад. Кто знает, как это сделать, учитывая порядок числа Лошмидта и то, что реальные частицы не шары? Сказанное и является основой необратимости процесса вырождения импульса в термодинамических макро системах. Релаксация и необратимость вытекают из обратимых законов механики при их действии в среде многомолекулярных систем. Обратим особое внимание на это свойство диссипативных сред, их способность качественно вырождать закон сохранения результирующего импульса и как следствие качественно изменять динамику, когда детерминизм динамики уступает место вероятности статистической механики. Это происходит в результате действия эффекта вырождения результирующего импульса, который является стержневым свойством много частичных (диссипативных) сред. Механизм вырождения результирующего импульса как носителя связанной с ним кооперативной кинетической энергии – самое главное в моей работе. Без этого механизма всё остальное не имеет логического базиса. Остается только удивляться что в так долго длившейся борьбе между двумя подходами к проблеме неравновесности, представителями которых были скажем А. Пуанкаре и Л. Больцман, ускользнул этот объединяющий обе точки зрения момент. Связано это видимо было с тем, что в термодинамике закон сохранения импульса как системный закон всегда был в тени. Его прослеживают только в молекулярно-кинетической теории при каждом акте соударения, не прослеживая его системный характер. Хотя как уже отмечалось выше Больцман в своём первом, механическом варианте H-теоремы был очень близок к решению задачи аналитического доказательства второго закона термодинамики и вывода равновесного состояния из законов динамики. Его ошибкой было принятие модели частиц как материальных точек, что приводило к центральному соударению при рассмотрении столкновений частиц. При центральном соударении рассеяния не происходит в принципе. Причина рассеяния в нецентральном соударении. Вызывают удивление многочисленные возражения механицистов против механического варианта H-теоремы Больцмана. Например возражение высказанное Лошмидтом и известное как “парадокс Лошмидта”. Лошмидт предложил при достижении системой равновесного состояния изменить направления всех молекул на прямо противоположные и тогда система вернётся в исходное неравновесное состояние. Странно, но вместо того, чтобы спросить, а как это сделать хотя бы теоретически, Больцман соглашается с возражением и отказывается от динамического обоснования второго закона.

Особенность нецентрального соударения такова что оно не только способно диссипировать направленную энергию (вырождать ,но благодаря нецентральному соударению возникают хвосты из быстрых частиц в распределении Максвелла по скоростям в равновесном состоянии. Именно благодаря нецентральному соударению появляется вероятность того что много медленных частиц могут разогнать одну до очень больших скоростей. Это хорошо видно на такой простой модели. Если быструю частицу перпендикулярно её скорости ударит в нужный момент медленная частица и передаст ей свой малый импульс, то импульс быстрой частицы, векторно сложившись с полученным малым, дополнительно увеличится. Уменьшающаяся вероятность подобного последовательного воздействия медленных частиц на быструю может разогнать её до очень больших скоростей. К самоорганизации (синергетике) этот процесс не имеет ни какого отношения, он имеет отношение к механическому обоснованию теории флуктуаций. Этим примером я хотел подчеркнуть особое значение для диссипативной среды не центрального соударения, которое не только рассеивает кооперативное движение частиц в хаотическую форму, но и хаотическая форма кинетической энергии в диссипативной среде подвергается рамочному воздействию (в виде Максвеловского распределения по скоростям) не центрального удара.

Таким образом при диссипации направленная кооперативная энергия с вырождается и приходит в состояние когда фактически . Я подчеркиваю фактически, имея ввиду что результирующий импульс уже не несет направленной кинетической энергии. Хотя теоретически он остался постоянным по величине и по направлению. Система приходит в равновесие, энтропия достигает максимума:

и ;

В условиях полного порядка, когда все частицы летят в одном направлении с одинаковыми скоростями (молекулярный пучок):

и ;

В общем случае полная энергия диссипативной системы состоит из двух подсистем: подсистемы порядка с и подсистемы хаоса с .

В системе предоставленной самой себе, в следствие эффекта вырождения импульса, подвергается диссипации и уменьшается направленная доля полной энергии с и , (подсистема направленной энергии в общей системе), а диссипированная часть полной энергии с и увеличивается (подсистема хаоса).

Из изложенного следует что результирующий импульс системы и энтропия системы величины взаимозависимые и находятся в обратной зависимости: если в результате действия причин и механизма релаксации диссипирует и снижается доля направленной энергии (подсистемы порядка с ), то по закону сохранения энергии увеличивается доля хаотической тепловой энергии (подсистемы хаоса с ) и энтропия системы растет, достигая максимума при полном вырождении результирующего импульса, при полной диссипации направленной энергии. Законы сохранения результирующего импульса и роста энтропии замкнутых диссипативных систем нужно рассматривать в единстве, их поведение результат единого развития событий. Закон роста энтропии есть следствие эффекта вырождения результирующего импульса в диссипативной среде, своеобразное выражение закона сохранения импульса в применении к специфичности многомолекулярных диссипативных систем. И учитывая механизм диссипации можно сделать вывод, что 2-й закон термодинамики есть следствие вытекающее из закона сохранения результирующего импульса при его действии в многочастичной диссипативной среде.

Я ни в коем случае не отрицаю второй закон термодинамики, а напротив пытаюсь обосновать причины его всесилия, механизм его реализации, границы его применимости, условия необходимые для его реализации. Я показываю на глубинную связь между вторым законом термодинамики и законом сохранения результирующего импульса, на первичность закона сохранения результирующего импульса и вторичность 2-го закона термодинамики. В динамике малого количества частиц механизм вырождения импульса не заметен, он проявляется только при большом количестве частиц. Обычно никто не возражает что 2-ой закон термодинамики не действует в среде из малого числа частиц, это кажется само собой разумеющимся. Но это не так. Рассеяние происходит и при малом числе соударений, но возможностей такой системы для полного вырождения импульса не хватает. Отметим что эффект вырождения результирующего импульса в много частичной среде является обоснованием гипотезы молекулярного хаоса (принципа элементарного беспорядка), на базисе которой построена статистическая механика.

Необходимо также отметить что эффект вырождения результирующего импульса проявляется в многочастичных средах не только в области классической динамики, но и в квантовой и релятивистской динамике, т.к. нецентральное соударение имеет место во всех областях физической реальности.

Теперь наряду с процессом рассеяния направленной энергии в диссипативной среде рассмотрим противоположный ему процесс самоорганизации хаоса, возникновения диссипативных структур. В этом процессе диссипативная среда с , т.е. не имеющая выраженного направления движения, проходит стадию выравнивания в результате которой возникает диссипативная структура, обладающая кооперативным движением, движением общего переноса с , а стало быть возникает энергия общего переноса способная совершать полезную работу. Вообще в диссипативной (много частичной) среде формируются два типа структур: в литературе они называются статические структуры и динамические структуры. Примером статических структур могут служить кристаллы, агрегаты дипольных молекул жидкостей или химические соединения, в том числе очень сложные, например белки. Эти структуры изучает физическая химия. Здесь мы рассматриваем условия и механизмы самоорганизации в много частичной среде динамических структур, потоков массы и энергии (гидродинамический поток, электрический ток, фононный тепловой поток, фотонный поток лазера).

Согласно положений нелинейной неравновесной термодинамики, необходимым условием самоорганизации открытых диссипативных систем является наличие сильной неравновесности в таких системах.

Во-первых отметим что говоря об открытых системах мы должны оговаривать условие их закрытости в совокупности с какими-либо окружающими телами (окружающей средой) или оговаривать условие энергообмена с ними. В противном случае при анализе таких систем невозможно применять законы сохранения энергии, сохранения результирующего импульса и закон энтропии, сформулированные для замкнутых систем.

Всякая неравновесность состояния термодинамической системы вызвана какой-либо разностью потенциалов (разность давлений, температур, разность химических потенциалов, разность энергетических уровней). Уже в разности потенциалов, в наличии потенциальной энергии и заложена самоорганизация, заложены условия возникновения кооперативного движения. Если в термодинамической системе есть неравновесность, т.е. разность потенциалов, то в этой системе имеется градиент потенциальной энергии. Если в системе есть градиент потенциальной энергии, то в этой системе действует сила, имеющая выделенное направление, против градиента потенциальной энергии:

где - потенциальная энергия, запасенная в системе, ; F - сила, действующая в системе; r - расстояние на котором имеется разность потенциалов .

В этом природа термодинамических сил в многочастичной среде. Она едина с природой любых сил, рассматриваемых в любых средах и всех во областях физики. Далее если в динамической системе (в системе где частицы имеют возможность перемещаться) действует сила, то она вызывает ускоренное движение массы в соответствии с основным законом динамики, (). Так как разность потенциалов действует на всю много частичную систему, то и сила действует на систему в целом, вызывая коллективное совместное движение частиц диссипативной системы. В форме массового (гидродинамического) потока, когда частицы свободны (газ, жидкость) или в форме фононного потока, потока бегущих волн, когда частицы связаны (кристалл) и могут совершать только колебательные движения. Возникают термодинамические потоки массы и энергии, потоки энергии Умова-Пойтинга. Осуществляется переход потенциальной энергии, запасенной в неравновесной системе, в кинетическую энергию общего переноса, имеющей результирующий импульс по направлению силы (-grad).

Это и есть механизм самоорганизации (синергетики) диссипативных структур, основополагающего понятия сильно неравновесной термодинамики. Потенциальная энергия, являющаяся источником неравновесности, не может быть ни направленной, ни хаотической, это энергия положения частиц системы. У потенциальной энергии нет результирующего импульса, но потенциальная энергия может преобразовываться в кинетическую. А вот когда идет преобразование потенциальной энергии (разности потенциалов, неравновесности) в кинетическую энергию, то здесь возникает кинетическая энергия общего переноса по направлению общего градиента потенциальной энергии, (газовый поток при разности давлений, тепловой поток через теплопроводную стенку или в термопаре при разности температур, электрический ток при химической разности потенциалов в аккумуляторной батарее) с и тогда говорим о самоорганизации или кинетическая энергия выделяется с , т.е. в хаотической форме при химических реакциях горения, когда нет общего, выделенного направления, т.к. нет общего градиента потенциальной энергии.

Таким образом самоорганизация диссипативных структур проявляется в возникновении термодинамических потоков массы и энергии, потоков Умова-Пойтинга, имеющих результирующий импульс отличный от нуля. Потоки же возникают под действием сил, порождаемых градиентом потенциальной энергии термодинамической системы в следствии ее неравновесного состояния.

Более ста лет назад профессором Умовым было введено понятие потоков энергии в диссипативной среде, даны их характеристики. Здесь ставится задача выявить механизмы, динамику возникновения потоков энергии в многочастичной среде, понять условия существования этих потоков во времени, причины затухания, рассеяния этих потоков в диссипативной среде. При этом я пытаюсь указать на тесную связь между потоками энергии Умова-Пойтинга в диссипативной среде и диссипативными структурами, введёнными Пригожиным.

Принято считать что “физическая природа синергетики состоит в том что в нелинейной области, вдали от равновесного состояния, система теряет устойчивость и малые флуктуации приводят к новому режиму – совокупному движению многих частиц”.[Л-1]. Это не так. Здесь действует детерменизм, а не вероятность. Механизм возникновения кооперативного движения в неравновесной диссипативной среде не несёт в себе ничего нового по сравнению со вторым, основным законом динамики Ньютона. Просто нужно иметь в виду что сила действует одновременно на огромное число малых масс термодинамической системы и они начинают вместе ускоренно двигаться. Появляется совместное движение, поток частиц. Всё предельно просто, исходя из имеющихся физических знаний о динамике малого (счётного) числа частиц. Сложность заключается в том что не всегда в неравновесной термодинамической системе (системе из не счётного числа частиц) под действием силы в соответствии с основным законом динамики происходит зримое ускорение массы, возникает кооперативное движение, совместный поток частиц. Для понимания причин этого необходимо уяснить очень важное для диссипативных сред понятие. Назовем его – диссипативный порог многочастичной системы. Всё дело в том, что как только в неравновесной многочастичной системе, в силу действия основного закона динамики, возник кооперативный поток, обладающий результирующим импульсом, то тут же начинает действовать механизм вырождения импульса, диссипирующий кооперативное движение.

Но прежде чем рассмотреть влияние на состояние и динамику диссипативной среды этих прямо противоположных, но всегда действующих в единстве процессов, рассмотрим закон сохранения и превращения энергии в применении к термодинамическим системам.

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: русский язык 9 класс изложения, сочинение 6 класс.



Предыдущая страница реферата | 1  2  3  4  5  6  7 | Следующая страница реферата

Поделитесь этой записью или добавьте в закладки