Предыдущая страница реферата | 5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15 | Следующая страница реферата

[pic]

где [pic], [pic] и [pic], [pic] - модули и фазы комплексных амплитуд, составляющих напряженности электрического поля [pic]соответственно. Если
[pic], то поляризация линейна, при [pic] она эллиптическая. При круговой поляризации амплитуды составляющих одинаковы, а фазы сдвинуты на 90°.

Поляризационные преобразования при отражении можно представить уравнениями

[pic]

связывающими ортогональные составляющие напряженности ноля падающей ([pic]) и отраженной ([pic]) волн, взятых в одном и том же поляризационном базисе
([pic]). Пару этих выражений можно записать в матричной форме.

[pic]

Таблицу комплексных величин

[pic]

называют матрицей рассеяния. В данной записи матрица рассеяния образована поляризационными составляющими эффективной длины цели.

В дальнейшем будем рассматривать в качестве основной характеристики цели матрицу эффективной длины

[pic]

Матрицу эффективной длины целесообразно представить в виде

[pic] где [pic]

Таким образом, чтобы получить матрицу эффективной длины цели для однокомпозиционной схемы измерения ( т.е. антенна является приемной к передающей достаточно найти значения модулей матрицы [pic] и размерностей их аргументов [pic].Для этог0 осуществляют излечение и прием сигналов для двух составляющих выбранного поляризационного базиса раздельно.

При излучении электромагнитных воли вертикальной поляризации и при приеме вертикально и горизонтально поляризованных составляющих отраженного сигнала, можно измерить модули [pic] и разность фаз [pic]. При излучении величин с горизонтальной линейной поляризацией находят соответственно [pic] и [pic]. Основная трудность появляется при прямом измерении разности фаз
[pic]. Для этого требуется излучать раздельно по времени либо по частоте два зондирующих колебания: с горизонтальной и вертикальной поляризацией.

ЛИТЕРАТУРА
1. Фок В. А. Дифракция на выпуклом теле. - ЖЭТФ, 1945, т. 15, № 12, с. 693
- 698
2. Васильев Е. Н. Возбуждение гладкого идеально проводящего тела вращения.
- Изв. Вузов СССР. Сер. Радиофизика, 1959, т. 2, № 4, с. 588 - 601.
3. Андерсеан А. Д. Рассеяние на цилиндрах с произвольным поверхностным импедансом. - ТИИЭР, 1965, т. 53, № 8, с. 1007-1013.
4. Хенл Х., Мауэ А., Вестпфаль К. Теория дифракции. - М.: Мир, 1964. - 428 с.
5. Марков Г. Т., Чаплин А. Ф. Возбуждение электромагнитных волн. - М.:
Радио и связь, 1983 - 296 с.
6. Арнольд В. И. Обыкновенные дифференциальные уравнения. - М.: Наука,
1984. - 271 с.
7. Тихонов А. Н., Самарский А. А. Уравнения математической физики. - М.:
Наука, 1972. - 735 с.
8. Вычислительные методы в электродинамике / Под ред. Р. Миттры. - М.: Мир,
1977. - 485 с.
9. Панасюк В. В., Саврук М. П., Назарчук З. Т. Метод сингулярных интегральных уравнений в двухмерных задачах дифракции. - Киев: Наукова думка, 1984. - 343 с.
10. Михлин С. Г. Вариационные методы в математической физике. - М.: Наука,
1970, - 420 с.
11. Хижняк Н. А. Функция Грина уравнений Максвелла для неоднородных сред. -
ЖТФ, 1958, т. 28,№ 7, с. 1592 - 1604.
12. Кравцов В. В. Интегральные уравнения в задачах дифракции. - В кн.:
Вычислительные методы и программирование. - М.: Изд-во МГУ, 1966, вып.
У, с. 260 - 293.

13. Васильев Е. Н., Гореликов А. И., Фалунин А. А. Тензорная функция Грина координатах вращения. - В кн.: Сб. научно-методических статей по прикладной электродинамике. - М.: Высшая школа, 1980, вып. 3, с. 3 - 24.
14. Белостоцкий В. В., Васильев Е. Н. Интегральное уравнение сферического открытого резонатора с диэлектрическим шаром. - В кн.: Вычислительные методы и программирование. - М.: Высшая школа, 1978, вып. 2, с. 101 - 111
15. Васильев Е. Н., Серегина А. Р., Седельникова З. В. Дифракция плоской волны на теле вращения, частично покрытом слоем диэлектрика. - Изв. Вузов
СССР. Сер. Радиофизика, 1981, т. 24, № 6, с. 753 - 758
16. Хемминг Р. В. Численные методы. - М.: Наука, 1972. - 400 с.
17. Васильев Е. Н., Малов В. В., Солохудов В. В. Дифракция поверхностной волны на открытом конце круглого полубесконечного диэлектрического волновода. - Радиотехника и электроника, 1985, т. 30, № 5, с. 925 - 933.
18. Фокс А., Ли Т. Резонансные типы колебаний в интерферометре квантового генератора. - В кн.: Лазеры. - М.: ИЛ, 1963. - 155 с.
19. Каценеленбаум Б. 3., Сивов А. Н. Строгая постановка задачи о свободных и вынужденных колебаниях открытого резонатора. - Радиотехника и электроника, 1967, т. 12, 11, с. 1184- 1193.
20. Вайнштейн Л. А. Открытые резонаторы и открытые волноводы. - М.: Сов. радио, 1966. - 475 с.
21. Slерiаn В. Ргоbаtе spheroidal wave function, fourier analisis and uncertainly - 1У. Extension to many dimension, generalised prolate spheroidal functions. - Bell System Techn. J., 1964, v. 143, . 11, р.
1042- 1055.

ПРИЛОЖЕНИЯ

Приложение А

Теорема продолжимости для функций спектральной плотности

Это приложение относится к теореме продолжимости для функций спектральной плотности, обсуждавшихся в разделе Ш-Е. Подразумевается, что каждая окрестность каждой точки в К имеет строго положительную [pic]-меру.
Это условие гарантирует, что корреляционные векторы, соответствующие импульсам в К, могут быть аппроксимированы посредством корреляционных векторов, соответствующим непрерывным, строго положительным функциям спектральной плотности.

Теорема продолжимости для спектральных функций плотности : Если каждая окрестность каждой точки в К имеет строго положительную меру [pic], то

1/если [pic] равномерно ограничено от нуля по К, то

[pic],

2/если [pic], то

Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: дипломная работа методика, диплом вуза, скачать дипломную работу на тему.



Предыдущая страница реферата | 5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15 | Следующая страница реферата

Поделитесь этой записью или добавьте в закладки