где
,
вектора ускорений ведущего и ведомого ЛА соответственно.
Таким
образом, относительное движение ЛА в пространстве представляется как движение
двух материальных точек О1 и О2, совпадающих с центрами масс двух ЛА: ведущего
и ведомого соответственно.
Далее
будем описывать относительное движение ЛА в связанной СК ведомого ЛА ОXYZ, перемещающейся относительно инерциальной СК (рисунок 1). В этом случае переход
от абсолютных производных векторов к локальным осуществляется по известным
формулам:
,
(4)
.
(5)
Здесь
точками обозначены производные векторов по времени в связанной
СК, вращающейся относительно инерциальной с угловой скоростью . Абсолютное
движение ведущего ЛА в связанной СК ведомого ЛА будет определяться выражениями:
,
(6)
,
где
,
векторы ускорений соответственно ведомого ЛА, с которым связана СК, и ведущего
ЛА,
,
векторы скорости соответственно ведомого и ведущего ЛА,
вектор углового ускорения ведомого ЛА.
Будем
предполагать, что характер действующих на объект сил нам известен, т.е.
известны законы изменения векторов скоростей и ускорений каждого ЛА. Задачу
будем видеть в нахождении динамических и кинематических соотношений, определяющих изменение во времени параметров относительного движения.
Кинематические
и динамические векторные уравнения относительного движения двух ЛА в связанной
СК получим из (6):
,
(7)
Для
простоты будем считать, что СК ОXYZ совпадает с горизонтированной СК.
Рассмотрим
сначала второе векторное уравнение.
Введем
следующие обозначения:
Рекомендуем скачать другие рефераты по теме: шпоры по праву, матершинные частушки.